，恰度 Ｒｕｔｈｅｒｆｏｒｄ がα粒子の散亂に關する實驗結果からして，實驗的に長岡博士の模型即ち核原子の模型に到達し，これを提唱した直後であつた．此模型は周知の通り今日の原子構造論の礎石を置いたもので，惹いては現下の元素の人工變換に導いて行つたのである．今日から見ればこれは大して破天荒の着想とも考へられないかも知れないが，それは後からの話で，其頃物理學界を風靡して居た Ｊ． Ｊ． Ｔｈｏｍｓｏｎ の模型，即ち陽電氣の雲塊の中に電子が浮かんで居るものに比べると，全く新しい洞察であつた．
此核原子の模型によつて放射性元素の問題にも色々の曙光を認めた．此點に就ても先鞭を着けたのは Ｂｏｈｒ であつたが，實をいふと Ｂｏｈｒ の立場は更に高い所にあつた．即ち此模型の眞實性を確信し，これにより原子，分子の構造を明かにし，一般的物性の依て來る處を説明しようとするのであつて，放射性元素について其當時問題となつた事は其一端に過ぎなかつた．從つて滯英中これ等のことに就いては何の發表をもしないで歸國した．
丁抹に歸つた冬即ち１９１２−１９１３年の冬の學期には，講師として講義をし乍ら此問題の研究に沒頭した．そして原子の出すスペクトルの究明に着手して茲に不朽の業績を樹てたのである．それは周知の通り前記の核原子模型に Ｐｌａｎｃｋ の作用量子の假定を適用する事により，古典論では説明の付かなかつた水素の原子スペクトルを理論的に解いたのである．これは雜誌 Ｐｈｉｌ． Ｍａｇ． １９１３年７〜１１月號 （５）（６）（７）［＃「（５）（６）（７）」は上付き小文字］ に３囘に亙つて發表せられて居る．其骨子はよく知られて居る通り古典論では律し得ない二つの基礎假定＊［＃「＊」は上付き小文字］にある．此假定は今日の量子論に於ても結果として其儘殘るものである．
此 Ｂｏｈｒ の原子論に就いて述ぶべき事が二つある．第一は其當時の理論は所謂古典的量子論であつて，原子の定常状態のエネルギーを算出するには古典論を用ひるが，定常状態の規定並に定常状態の間の遷移には，古典論と相容れない上述の二假定を用ひるのであるから，理論としては一貫性を缺いだ不滿足のものである．そして此二假定も今日の量子論からは自然に導き出されるものであるから，Ｂｏｈｒ 理論は今日の量子論の生みの親であつたといふ歴史的價値以外には，理論としては最早今日何の價値もないものであるといふ議論を聞くが，これは妥當な見解とは云へない．
勿論定量的の問題を解くに當つては，Ｂｏｈｒ 理論は凡て今日の量子力學によつて置き代へらるべきであるといふことに異論はない．然し原子内の電子の行動について，吾人のもつて居る概念を用ひてこれを表現しようとすると，其一つの行き方として Ｂｏｈｒ 理論に歸着することは避け得ないのである．勿論巨視的事象を通して形成せられた吾人の概念を，描像能力の極限を超えて居る原子，分子等の微視的對象に適用すると，行き詰りを生ずることがあつてもそれは止むを得ないことである．それが Ｂｏｈｒ 理論の遭遇した運命であり，又前述の金屬の電子論に表はれた事態であつて，定量的の問題は描像能力の限界内にある古典論では解き得ず，描像を超脱した量子力學を必要としたのである．然し苟も描像を用ひるならば，其範圍内では Ｌｏｒｅｎｔｚ の古典論は正しい．それと同樣に原子なる對象を描像を用ひ得る古典論によつて表はすならば，Ｂｏｈｒ 理論が一つの表現法なのである．只これでは描像は可能であるが，量的には不正確である．これを補ふために前記の假定を別に導入して量子力學と同一結果に達することを得たのである．即ち量子力學を知らずしてこれと一致する結果を得る同等の方法を見出したのであるから，前述の通り Ｂｏｈｒ の勘の好さが窺はれるであらう．勿論此假定は既に描像の範圍を脱して居り，又これでも定量的には不充分であつて，結局理論を定量的に進めて行く量子力學が生れたのであるが，太陽系に似た模型を用ふる Ｂｏｈｒ の概念は正しい．そして定常状態とか定常状態間の遷移などの考へは，その儘永く殘るものである．
Ｂｏｈｒ の理論は原子，分子の行動を表現する一方法であると云つたが，他の描像は何であるかと云へば，それは ｄｅ Ｂｒｏｇｌｉｅ の波動論である．即ち原子を一つの定常波として取扱ふのである．此波動も古典論に從ふ波動でないことは，Ｂｏｈｒ 理論に於ける電子が古典論に從ふ粒子でないことと對應して居つて，ｄｅ Ｂｒｏｇｌｉｅ 理論に於ても定量的に問題を取扱ふには，やはり波動場の量子論を必要とするのである．此點では Ｂｏｈｒ 理論と同樣描像の限界内にあるものであるから，その範圍を超えた問題についてはやはり無力である．
第二に Ｂｏｈｒ 理論に就いて述ぶべきこと
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